✨Chuyển động tròn

Trong vật lý, chuyển động tròn là chuyển động quay của một chất điểm trên một vòng tròn, một cung tròn hoặc quỹ đạo tròn. Nó có thể là một chuyển động đều với vận tốc góc không đổi, hoặc chuyển động không đều với vận tốc góc thay đổi theo thời gian. Các phương trình mô tả chuyển động tròn của một vật không có kích thước hình học, đúng hơn là chuyển động của một điểm giả định trên một mặt phẳng. Trong thực tế, khối tâm của vật đang xét có thể được coi là chuyển động tròn.

Ví dụ chuyển động tròn của một vệ tinh nhân tạo bay quanh Trái Đất theo một quỹ đạo địa tĩnh, một hòn đá được cột với một sợi dây và quay tròn (ném tạ), một chiếc xe đua chạy qua một đường cong trong một đường đua, một electron chuyển động vuông góc với một từ trường đều, và bánh răng quay trong một máy cơ khí.

Chuyển động tròn là không đều ngay cả khi vận tốc góc ω không đổi, bởi vì vector vận tốc v của điểm đang xét liên tục đổi hướng. Sự thay đổi hướng của vận tốc liên quan đến gia tốc gây ra do lực hướng tâm kéo vật di chuyển về phía tâm của quỹ đạo tròn. Nếu không có gia tốc này, đối tượng sẽ di chuyển trên một đường thẳng theo các định luật của Newton về chuyển động.

Mô tả chuyển động tròn bằng hệ tọa độ cực

nhỏ|Hình 3: [[Hệ tọa độ cực cho một quỹ đạo tròn. Ở phía trái là một vòng tròn đơn vị cho thấy sự biến thiên của $\backslash mathbf\{d\backslash hat\; u$R} và $\backslash mathbf\{d\backslash hat\; u$\theta} theo vector đơn vị $\backslash mathbf\{\backslash hat\; u$R} và $\backslash mathbf\{\backslash hat\; u$\theta} tương ứng với sự tăng 1 gọc nhỏ $\backslash mathrm\{d\; \backslash theta\}$ trong góc đơn vị $\backslash mathrm\{\backslash theta\}$.]] Trong chuyển động tròn, vật di chuyển trên một đường cong có thể miêu tả bằng hệ tọa độ cực với 1 trục R cố định tính từ tâm của quỹ đạo, góc θ (t) thay đổi so với trục gốc R. Xem hình 3: vector $\backslash stackrel\{\backslash vec\; r\}\{\}$ là một vector bán kính từ trục đến vị trí vật: :$\backslash vec\; r=R\; \backslash hat\; u\_R\; (t)\backslash ,$

với $\backslash hat\; u\_R\; (t)$ là vector đơn vị song song cùng hướng với vector bán kính tại thời điểm t và chỉ vị trí so với trục gốc. Vận tốc là đạo hàm theo thời gian của độ dịch chuyển:

:$\backslash vec\; v\; =\; \backslash frac\; \{d\}\{dt\}\; \backslash vec\; r(t)\; =\; \backslash frac\; \{d\; R\}\{dt\}\; \backslash hat\; u\_R\; +\; R\backslash frac\; \{d\; \backslash hat\; u\_R\; \}\; \{dt\}.$

Biểu diễn bằng số phức

Chuyển động tròn có thể biểu diễn bằng số phức. Với trục thực $x$ và trục ảo $y$, vị trí của vật chuyển động tròn đều có thể biểu diễn bằng vector số phức $z$: :$z=x+iy=R(\backslash cos\; \backslash theta\; +i\; \backslash sin\; \backslash theta)=Re^\{i\backslash theta\}\backslash ,$ với $i$ là số ảo đơn vị, và :$\backslash theta\; =\backslash theta\; (t)\backslash ,$ là góc của vector phức tạo với trục thực và là 1 hàm số theo biến t. Vì bán kính là hằng số: :$\backslash dot\; R\; =\backslash ddot\; R\; =0\; \backslash ,$ dấu chấm (đạo hàm) cho thấy sự khác biệt về thời gian. Với ký hiệu này, vận tốc trở thành: :$v=\backslash dot\; z\; =\; \backslash frac\; \{d\; (R\; e^\{i\; \backslash theta\})\}\{d\; t\}\; =\; R\; \backslash frac\; \{d\; \backslash theta\}\{d\; t\}\; \backslash frac\; \{d\; (e^\{i\; \backslash theta\})\}\{d\; \backslash theta\}\; =\; iR\backslash dot\; \backslash theta\; e^\{i\backslash theta\}\; =\; i\backslash omega\; \backslash cdot\; Re^\{i\backslash theta\}=\; i\backslash omega\; z$ và gia tốc trở thành: :$a=\backslash dot\; v\; =i\backslash dot\; \backslash omega\; z\; +i\; \backslash omega\; \backslash dot\; z\; =(i\backslash dot\; \backslash omega\; -\backslash omega^2)z$ ::$=\; \backslash left(i\backslash dot\; \backslash omega-\backslash omega^2\; \backslash right)\; R\; e^\{i\backslash theta\}$ ::$=-\backslash omega^2\; R\; e^\{i\backslash theta\}\; +\; \backslash dot\; \backslash omega\; e^\{i\backslash frac\{\backslash pi\}\{2R\; e^\{i\backslash theta\}.$

Chuyển động tròn đều

nhỏ|Hình 1: Các vector vận tốc tại thời điểm t và t + dt, vật di chuyển từ trên quỹ đạo đến vị trí mới. Vì vận tốc cố định về độ lớn v = r ω, các vectơ vận tốc quét ra một cung tròn theo tỷ lệ với ω. Khi "dt" → 0, vector gia tốc a trở nên vuông góc với v, có nghĩa là nó hướng về phía tâm của quỹ đạo trong vòng tròn theo hướng bên trái. Góc ωdt là góc rất nhỏ giữa hai vector vận tốc và có xu hướng dt → 0 Trong vật lý, chuyển động tròn đều là chuyển động tròn với tốc độ không đổi. Vì chất điểm chuyển động tròn, nên khoảng cách của chất điểm với trục quay, và tốc độ của nó luôn không đổi. Trái lại, vận tốc của nó không phải là hằng số. Vận tốc, một đại lượng vector , phụ thuộc vào cả tốc độ và hướng chuyển động của chất điểm. Vận tốc thay đổi này chỉ ra sự hiện diện của gia tốc hướng tâm: nó có độ lớn không đổi và hướng mọi lúc về phía trục quay. Đến lượt mình, gia tốc này được tạo ra bởi một lực hướng tâm cũng không đổi về độ lớn và hướng về phía trục quay.

Trong trường hợp quay quanh một trục cố định của vật rắn có kích thước không nhỏ so với bán kính quỹ đạo, mỗi chất điểm của vật đều chuyển động tròn đều với cùng vận tốc góc, nhưng vận tốc và gia tốc thay đổi theo vị trí so với trục.

Công thức

Phương trình của chuyển động tròn với bán kính quỹ đạo r, chu vi C = 2π r. Chu kỳ T, vận tốc góc ω: :$\backslash omega\; =\; \backslash frac\; \{2\; \backslash pi\}\{T\}\; =\; 2\; \backslash pi\; f\; =\; \backslash frac\; \{d\; \backslash theta\}\{dt\}$ (rad/s) Góc θ quét trên mặt phẳng quỹ đạo trong một thời gian t: :$\backslash theta\; =\; 2\; \backslash pi\; \backslash frac\{t\}\{T\}\; =\; \backslash omega\; t\backslash ,$ (rad)

Vận tốc

Bởi vì vận tốc v là tiếp tuyến với đường tròn, và không có hai vận tốc điểm trong cùng một hướng. Mặc dù độ lớn của vận tốc không đổi nhưng hướng của nó luôn luôn thay đổi. Sự thay đổi hướng của vận tốc này được gây ra bởi một gia tốc có độ lớn cũng không đổi, nhưng có hướng cũng luôn luôn thay đổi. Gia tốc luôn hướng vào tâm quỹ đạo và vuông góc với vận tốc. Gia tốc này được gọi là gia tốc hướng tâm.

Với quỹ đạo có bán kính r, khi vật di chuyển quét 1 góc θ, thì quãng đường dài di chuyển của vật trên quỹ đạo sẽ là s = _r_θ. Do đó, vận tốc là: :$v\; =\; r\; \backslash frac\{d\backslash theta\}\{dt\}\; =\; r\backslash omega\; =\; \backslash frac\; \{2\; \backslash pi\; r\; \}\; \{T\}$ (m/s) vì là chuyển động tròn đều nên vận tốc góc ω không đổi, cho nên vận tốc v cũng không đổi.

Gia tốc hướng tâm

Vòng tròn bên trái trong hình 1 là quỹ đạo cho thấy các vectơ vận tốc tại 2 điểm liền kề. Vòng tròn bên phải hình là hai vận tốc di chuyển để trùng vào nhau (dt → 0). Bởi vì vận tốc góc không đổi, vectơ vận tốc cũng quét ra một vòng tròn tương tự. Đối với một góc quét _d_θ = ωdt sự biến đổi của v sẽ là một vector vuông góc với v và có độ lớn bằng vdθ, do đó độ lớn của gia tốc được tính bởi phương trình: :$a\; =\; v\backslash frac\{d\backslash theta\}\{dt\}\; =\; v\backslash omega\; =\; \backslash frac\{v^2\}\{r\}\; =\; \backslash omega^2r$ (m/s²)

Các vector

nhỏ|Hình 2: Các vector trong chuyển động tròn đều. Vector Ω miêu tả chuyển động tròn trong một mặt phẳng quỹ đạo. Các mối quan hệ vector được thể hiện trong hình 2. Trục quay được hiển thị như là một vector Ω vuông góc với mặt phẳng quỹ đạo và có độ lớn ω = _d_θ / dt. Chiều của vector Ω tuân theo quy tắc bàn tay phải. Vector vận tốc được tính theo phép tích vector:

:$\backslash mathbf\{v\}\; =\; \backslash boldsymbol\; \backslash Omega\; \backslash times\; \backslash mathbf\; r\; \backslash ,$

là một vector vuông góc với cả hai vector Ω và r (t), tiếp tuyến với quỹ đạo và có độ lớn bằng ω r. Tương tự, vector gia tốc được tính theo công thức:

:$\backslash mathbf\{a\}\; =\; \backslash boldsymbol\; \backslash Omega\; \backslash times\; \backslash mathbf\; v\; =\; \backslash boldsymbol\; \backslash Omega\; \backslash times\; \backslash left(\backslash boldsymbol\; \backslash Omega\; \backslash times\; \backslash mathbf\; r\; \backslash right)\; \backslash ,$

là một vector vuông góc với cả hai vector Ω và v (t) với độ lớn bằng ω |v| = ω² r và ngược hướng với vector r (t).

Quan hệ với dao động điều hòa

Hình chiếu của 1 điểm chuyển động tròn đều xuống một trục nằm trong mặt quẳng quỹ đạo được xem là một dao động điều hòa. Ngược lại, bất kỳ một dao động điều hòa nào cũng có thể biểu diễn bằng 1 vector có mũi chuyển động tròn đều với vận tốc góc ω=2π/T trong đó T là chu kỳ của dao động điều hòa, độ lớn vector là biên độ dao động, góc tạo với trục tọa độ là pha ban đầu.

Chuyển động tròn biến đổi đều

nhỏ|Vector gia tốc toàn phần a trong chuyển động biến đổi đều là [[Cộng vector|tổng của 2 vector gia tốc pháp tuyến hướng tâm aR và gia tốc tiếp tuyến aθ]] Chuyển động tròn biến đổi đều là chuyển động của một chất điểm trên 1 quỹ đạo hình tròn có gia tốc tiếp tuyến aθ luôn luôn không đổi, chuyển động có thể là nhanh dần đều hoặc chậm dần đều. Một số ví dụ của chuyển động tròn biến đổi đều như một tàu lượn, một con lắc đơn, hay một chiếc xe hơi chay trên một ngọn đồi hình cung tròn.

Gia tốc hướng tâm hay còn gọi là gia tốc pháp tuyến a_R có giá trị bằng $v^2/r\backslash ,$, với $v$ là độ lớn của vận tốc tại điểm đang xét: v = v0 + aθt, với v0 là vận tốc ban đầu của chất điểm tại t0=0.

Vector gia tốc tiếp tuyến a_θ, có phương trùng với tiếp tuyến của quỹ đạo tròn tại điểm đang xét và có độ lớn là đạo hàm bậc nhất của vận tốc theo thời gian: $a\_\backslash theta=\backslash frac\{dv\}\{dt\}=const$.

Chính gia tốc tiếp tuyến làm thay đổi vận tốc chất điểm. Nguyên nhân làm xuất hiện gia tốc này là do chất điểm chịu ảnh hưởng bởi các ngoại lực tác động vào, ví dụ như lực ma sát hoặc trọng lực.

Gia tốc toàn phần tại 1 điểm có giá trị: $a=\backslash sqrt\{a\_\backslash theta^2+a\_R^2\}\; =\; \backslash sqrt\{\backslash left(\backslash frac\{dv\}\{dt\}\backslash right)^2\; +\; \backslash left(\backslash frac\{v^2\}\{R\}\backslash right)^2\}$

Góc lệch μ tạo thành giữa a với aθ: $\backslash tan\{\backslash mu\}=\backslash frac\{a\_R\}$